1.本发明属于超级电容器技术领域，涉及超级电容器的性能提升，具体涉及一种利用混合电解质提高超级电容器电化学性能的方法。
背景技术：2.传统化石能源资源的日益匮乏，使可再生能源的发展受到广泛关注。然而，以风能、太阳能为基础的可再生能源发电取决于自然资源条件，具有波动性和间歇性，不能直接上网供电。在可再生能源发电或传统发电系统中增加一个电能存储环节，使发电和负荷间得到一定程度的解耦，可以有效解决系统稳定性、电能质量和经济运行等方面的问题。
3.超级电容器，又称双电层电容器，是介于传统物理电容器和电池之间的一种较佳的储能元件，既有化学电池的高比能量也有传统物理电容器的高比功率的优点。双电层电容器的基本原理是利用带电多孔电极材料吸附电解质中的离子，正极和负极的多孔电极材料微孔表面分别吸附相反电荷的离子，在电极/电解质界面形成双电层来存储能量。
4.当前超级电容器的研究发展主要集中在提升产品的能量密度以及降低生产成本两个方面。根据超级电容器的能量密度e＝cu2/2(其中u为电容器的工作电压，c为电容器的电容)，可以从提高超级电容器的工作电压和电容两个方面来提升超级电容器的能量密度，其中工作电压与电解质的电化学窗口电压(平衡分解电压)有关，而电容则与电极材料及其结构有关，与电解质也相关，因此通过改变电极材料以及电解质两个方面可以提高超级电容器的工作电压和电容。超级电容器的工作电压很大程度上取决于电解质的种类。对于水溶液来说，电化学窗口u在1v以下。对于有机溶剂电解质u在2.5-3.0v，而离子液体的稳定电压更高，利用离子液体作为电解质可以极大地提高工作电压，故离子液体成为超级电容器最常见的电解质。
5.由于离子液体的正负离子大小通常不一样，正负电极的最大工作电压也会不同，为了让超级电容器的电化学窗口最大化，应尽量使正负电极比较对称，目前已经有不少方法达到这一目的，如注入电荷、平衡质量以及选择不同的正负极炭材料等，但都稍显复杂，事前缺乏更简洁的预测方法。
技术实现要素：6.本发明是为解决上述技术问题进行，针对实际电化学问题中的超级电容器，为了让超级电容器的电化学窗口最大化，提出了一种利用离子液体混合物作电解质提高超级电容器的电化学性能的预测方法。为了实现上述目的，本发明所采用的技术方案如下：
7.本发明提供的利用混合电解质提高超级电容器电化学性能的预测方法，采用经典密度泛函理论(cdft)研究rtil混合物在电极附近的edl性质，主体分析步骤如下：
8.s1，选择模型与参数：选择原始模型表示离子液体，正负离子分别用不同大小的带电硬球表示，利用带电平面表示电极；
9.s2，选取几种需要研究的离子液体，利用结构优化得出离子的直径，确定正离子或
负离子的数密度；
10.s3，确定电极材料与离子间的作用力；
11.s4，使用cdft计算离子分布，在给定温度和一组离子浓度下，cdft预测电极表面附近的离子分布；
12.s5，基于离子分布，计算表面电荷密度和积分电容；
13.s6，通过实验测得rtil作为电解液的edl电容。在传统的三明治(sandwich) 装置中放入两个完全相同的洋葱炭电极作为正负电极材料，利用电化学工作站进行 cv曲线(cyclic voltammetry)的测试，通过cv曲线即可计算出超级电容器的电容；
14.s7，通过理论模拟和实验验证rtil混合物对超级电容器性能的影响。
15.各步骤详细内容如下：
16.s1，选择模型及参数
17.利用原始模型表示离子液体，这类粗粒化的模型没有考虑具体的化学性质，但是它考虑了离子的体积排斥作用以及静电关联作用(如传统的泊松-玻尔兹曼方程方程忽略了这两种作用)，这两种效应对于描述基于rtil的edlc的性能很重要。该模型中，正负离子分别用不同大小的带电硬球表示，利用带电平面表示电极，采用式(1) 表示离子间相互作用：
[0018][0019]
其中，r是离子之间的球心距，e是基本电荷，σi和zi分别表示离子的直径和所带电荷，εr表示相对介电常数，ε0表示真空介电常数；
[0020]
s2，确定离子直径及数密度
[0021]
通过匹配所选择的离子液体中的分子体积和离子物种电荷来选择模型参数(即硬球直径和离子价态)，最好选择的离子液体是广泛应用于电化学装置的液体。整个工作过程中，阴离子和阳离子均有固定的价态，两种离子的直径分别可以确定，分别使用materials studio软件中的dmol模块优化的分子体积估算有效直径，确定混合物的总数密度，对整个电化学电池施加总电荷中性。
[0022]
s3，确定电极材料与离子间的作用力
[0023]
在标准edl理论中，电极被建模为刚性平面壁。该模型是洋葱状碳电极外表面的简化，用于rtil混合物效应的实验研究。olc颗粒呈球形，直径在5至10nm之间，且无微孔。分子动力学模拟表明，当粒径超过一定纳米数值时，曲率对olc-edlc 的影响相对较小。因此，平面模型模拟了实验研究的olc-edlc带电壁，对每个离子施加一个外电势，电极材料与离子间的作用力可以表示为：
[0024][0025]
其中，v代表作用力，zi表示离子所带电荷，e是基本电荷，q表示电极表面电荷密度，z是垂直于平板方向的距离，σi表示离子直径；
[0026]
s4，使用使用cdft计算离子分布和随后的电容
[0027]
在给定温度t和一组离子浓度ρi(z)下，使用cdft预测电极表面附近的离子分布，
其中局部电势可通过泊松方程得到，泊松方程方程的边界条件由外界加在电极表面的电势自洽求解。
[0028]
在cdft计算中，假设电极表面的电势ψ为常数，电荷密度q根据总电荷中性条件计算。为了解孔道内部的离子密度分布和局部电势，本发明从离子密度曲线的初始猜测开始；然后根据离子密度曲线计算每个离子物种的局部过量化学势和局部电势。接下来，从离子密度等式中获得一组新的离子密度曲线，重复该过程直到收敛，计算过程如下：
[0029]
给定温度和体相离子浓度计算孔道内部的离子密度分布ρi(z)：
[0030][0031]
其中β＝1/kbt，kb是波尔兹曼常数，表示非均相过剩化学势，ψ(z) 表示局部电势，可以从泊松方程得到：
[0032][0033]
泊松方程方程的边界条件为：
[0034]
ψ(0)＝ψ0ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(5)
[0035]
ψ(∞)＝0
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(6)
[0036]
ψ0表示外界加在电极表面的电压；
[0037]
s5，计算表面电荷密度和积分电容
[0038]
得到离子分布和电势曲线后，计算表面电荷密度(q)和积分电容(c)：
[0039][0040]
c＝q/(ψ-pzc)，
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(8)
[0041]
其中，pzc表示零电荷的电势；
[0042]
s6，采用电化学工作站进行cv曲线的测试，通过cv曲线计算出超级电容器的电容
[0043]
在进行理论研究的同时，进行一项关于离子组成对olc-edlc电容影响的实验。与之前的工作一样，对称超级电容器装置在传统三明治装置中使用两个相同的olc 电极进行了测试。
[0044]
olc具有开放的表面结构，没有微孔。通过使用olc，消除了孔径相对于电解质离子尺寸对电极电容的影响。olc还允许在室温下使用离子液体电解质操作双电层电容器，消除了微孔碳网络中的传输限制。电极片厚度约100μm，直径为12mm，质量约9-10mg。利用vmp3 potentiostat/galvanostat型号的电化学工作站进行cv曲线的测试，通过cv曲线即可计算出超级电容器的电容：
[0045][0046]
其中，c表示电极电容，单位为f/g；i(t)dt是放电电流随时间的变化，单位为as；v为电化学窗口；m为单个电极的质量，单位为g。
[0047]
s7，通过理论模拟和实验，研究离子液体的混合效应对edl电容的影响。
[0048]
本发明考虑了rtil混合物对表面电荷密度与表面电势之间关系的影响，并使用 cdft工具预测的表面电荷密度与电势的关系后，进一步讨论离子液体混合比例对超级电容
器电容的影响。正负电极表面的电势分别固定在+1.5v和-1.5v，整个电容器的总电容可以由正负极上的电容求得。可以发现edl的电容会随着离子液体的混合比例而改变，并出现一个极大值。
[0049]
为了探索edl电容出现极值的原因，分析了离子液体混合物在正负电极表面的 edl结构。从电容角度来说，电容主要是由电极表面的反离子层厚度(即有效edl 厚度deff)和接触层的粒子数决定的，减小有效的edl厚度和增加表面反离子接触层都会提高电容。加入小的反离子，会减小电极与反离子接触层之间的间距，减小有效edl厚度，从而提高电容。
[0050]
选择通用离子液体emi-bf4和emi-tfsi进行实验验证，实验结果显示emi-bf4和emi-tfsi的混合比例为2:8时给出最好的电容性能值，与理论预测的0.25相近。
[0051]
与现有技术相比，本发明具有以下有益效果：
[0052]
(1)本发明通过理论和实验研究了混合物电解液成分对碳电极表面积分电容及其edl结构的影响。由于排除体积效应减小和静电相互作用增强，添加较小的阴离子可以抑制交替分层结构。根据离子液体的实际参数，预测了rtil混合物的最佳组成，从而产生最大积分电容，这与实验观察结果相符。
[0053]
(2)预测的积分电容与实验测量的积分电容对rtil成分的依赖性之间有很好的一致性。虽然这项工作主要集中在洋葱状碳电极附近的离子液体混合物模型系统上，但理论和实验程序可能扩展到多孔碳电极rtil混合物的调谐。
[0054]
(3)本发明利用混合离子液体，提升了超级电容器的电容，并通过密度泛函理论求得电极表面电荷密度和edl电容，还通过电化学工作站测得了对应电解液的电容。
附图说明
[0055]
图1为本发明实施例提供的一种利用混合电解质提高超级电容器电容方法的流程图；
[0056]
图2是电极材料表面离子液体混合物的粗粒模型的示意图；
[0057]
图3是不同离子液体混合比例下，电极材料表面电荷密度随电压的变化的示意图；
[0058]
图4是计算的积分电容(a)和实验所得电容(b)与组成x之间的关系；
[0059]
图5是离子液体在带正电电极表面的密度分布，(a)x＝0；(b)x＝0.25以及(c) x＝1；
[0060]
图6是离子液体在带负电电极表面的密度分布，(a)x＝0；(b)x＝0.25以及(c) x＝1；
[0061]
图7显示带正电电极表面聚集的反离子数目，黑色表示带正电电极，红色表示带负电电极。
具体实施方式
[0062]
为了更清楚地说明本发明，下面结合优选实施例对本发明做进一步的说明。本领域技术人员应当理解，下面所具体描述的内容是说明性的而非限制性的，不应以此限制本发明的保护范围。
[0063]
本实例使用经典密度泛函理论作为检查混合效应的计算工具，因为它计算效率高，适用于各种系统，从孔径与离子尺寸相当的电极到介观尺度上具有孔的电极。分析流程
参见图1。
[0064]
模型选择电解质的原始模型来表示rtil。虽然粗粒度模型缺乏化学特性，但它考虑了静电关联和离子排除体积效应，而这些在传统电化学理论中被忽略(例如泊松
ꢀ‑
玻尔兹曼方程)。这两种效应对于描述基于rtil的edlc的性能都很重要。图2显示了本实例的模型离子系统的示意图，阳离子和阴离子是带电的硬球，电极由平面表示。离子间相互作用为：
[0065][0066]
这里，r是离子之间的球心距，e是基本电荷，σi和zi分别表示离子的直径和所带电荷。
[0067]
通过匹配所选择的离子液体中的分子体积和离子物种电荷来选择模型参数(即硬球直径和离子价态)，最好选择的离子液体已经广泛应用于电化学装置。在整个工作过程中，阴离子和阳离子均有固定的价态，两种离子的的直径分别可以确定，分别地使用materials studio软件中的dmol模块优化的分子体积估算有效直径。确定混合物的总数密度，对整个电化学电池施加总电荷中性。
[0068]
本实例选择两种较为常见的离子液体emi-tfsi和emi-bf4。三种离子(emi
+
， tfsi-和bf
4-)都是单价，利用结构优化得出emi
+
的直径，tfsi-和bf
4-的直径分别为 0.6nm和0.3nm。正离子或负离子的数密度为2.32nm-3
。
[0069]
在标准edl理论中，电极被建模为刚性平面壁。该模型是洋葱状碳电极外表面的简化，用于rtil混合物效应的实验研究。olc颗粒呈球形，直径在5至10nm之间，且无微孔。分子动力学模拟表明，当粒径超过几纳米时，曲率对olc-edlc的影响相对较小。因此，平面模型模拟了实验研究的olc-edlc。带电壁对每个离子施加一个外电势。实验研究的电极选择为洋葱炭材料，洋葱炭颗粒直径一般在10nm 左右，当直径大于10nm时，曲率的影响不是很大，此外当材料的平均孔径大于5nm 时，孔径几乎对电化学性能没有影响。因此，本实施例利用带电平板表示电极材料，电极材料与离子间的作用力可以表示为：
[0070][0071]
这里q表示电极表面电荷密度，z是垂直于平板方向的距离。
[0072]
使用cdft计算了离子分布和随后的电容。在给定温度t和一组离子浓度ρi(z)下，可以使用cdft预测电极表面附近的离子分布。其中局部电势可通过泊松方程得到。泊松方程方程的边界条件由外界加在电极表面的电势自洽求解。在cdft计算中，假设电极表面的电势ψ为常数。电荷密度q是根据总电荷中性条件计算的。为了解孔道内部的离子密度分布和局部电势，本实施例从离子密度曲线的初始猜测开始。然后根据离子密度曲线计算每个离子物种的局部过量化学势和局部电势。接下来，从离子密度等式中获得一组新的离子密度曲线，重复该过程直到收敛。
[0073]
根据经典dft，给定温度和体相离子浓度可以知道孔道内部的离子密度分布ρi(z)：
[0074][0075]
其中β＝1/kbt，kb是波尔兹曼常数，表示非均相过剩化学势，ψ(z)表示局部电势，可以从泊松方程得到：
[0076][0077]
泊松方程方程的边界条件为：
[0078]
ψ(0)＝ψ0[0079]
ψ(∞)＝0，
[0080]
ψ0表示外界加在电极表面的电压。
[0081]
得到离子分布和电势曲线后，可以计算表面电荷密度(q)和积分电容(c)：
[0082][0083]
c＝q/(ψ-pzc)，
[0084]
其中pzc表示零电荷的电势。
[0085]
在进行理论研究的同时，进行一项关于离子组成对olc-edlc电容影响的实验。与之前的工作一样，对称超级电容器装置在传统三明治装置中使用两个相同的olc 电极进行了测试。
[0086]
olc具有开放的表面结构，没有微孔。通过使用olc，本实施例消除了孔径相对于电解质离子尺寸对电极电容的影响。olc还允许在室温下使用离子液体电解质操作双电层电容器，消除了微孔碳网络中的传输限制。电极片厚度约100μm，直径为12mm，质量约9-10mg。利用vmp3 potentiostat/galvanostat型号的电化学工作站进行cv曲线的测试，通过cv曲线即可计算出超级电容器的电容：
[0087][0088]
这里c表示电极电容，单位为f/g；i(t)dt是放电电流随时间的变化，单位为as；v 为电化学窗口；m为单个电极的质量，单位为g。
[0089]
通过理论模拟和实验，研究离子液体的混合效应对edl电容的影响。本实施例首先考虑了rtil混合物对表面电荷密度与表面电势之间关系的影响。使用cdft工具预测的表面电荷密度与电势的关系。
[0090]
图3为cdft预测的表面电荷密度与电势的关系，x为混合物中emi-bf4的摩尔体积。虽然表面电荷密度都随着表面电势的增加而增加，但是增加的速率却随着组成 x的变化而不同。与之前研究的对称离子液体体系不同，离子液体混合物的q-ψ曲线是非对称的。有趣的是，emi-tfsi和emi-bf4的零电荷电位(pzc)分别为正值和负值。pzc的正负是由正负离子的大小不同所造成的，比如在一个不带电电极表面大离子的数目较小离子数目更多。增加离子液体中emi-bf4的组成x，pzc会慢慢由正值向负值变化。当电极表面带正电时，在emi-tfsi中加入emi-bf4，更小的负离子 (bf
4-)会更容易聚集在电极表面，会增加电极表面电荷密度。
[0091]
进一步讨论离子液体混合比例对超级电容器电容的影响。正负电极表面的电势分
别固定在+1.5v和-1.5v，整个电容器的总电容可以由正负极上的电容求得。可以发现edl的电容会随着离子液体的混合比例而改变，并出现一个极大值。整个电容器的总电容c
t
可以由正负极上的电容求得：
[0092]
1/c
t
＝1/c
+
+1/c-。
[0093]
图4a表明随着emi-bf4的增加(x变大)，正负极上的电容都先增加，至x＝0.25 处达到一个最大值然后减小。整体的总电容也有同样的趋势，x＝0.25处的最大值比纯的emi-bf4和纯emi-tfsi电解质的电容分别高15％和45％。图4b为实验的不同扫描电压下的电容值，实验结果表面电容也会随着emi-bf4比例的增加先增加在降低，电容的最大值出现在x＝0.20左右，与理论预测的0.25比较相近。可知，20％ emi-bf4和80％emi-tfsi的离子液体混合物会给出最好的电容性能。
[0094]
为了探索edl电容出现极值的原因，分析离子液体混合物在正负电极表面的 edl结构。图5显示了两种纯的离子液体以及当他们混合比例为1:3时(x＝0，0.25 和1.0)在正极表面(ψ-pzc＝1.5v)的密度分布。在正极表面tfsi和bf4两种离子形成了很密的反离子层(蓝色的峰表示tfsi，绿色的峰表示bf4)。对于纯的 emi-tfsi(x＝0)，正负离子emi和tfsi大小相似，离子的体积排斥作用以及离子间的静电关联作用共同形成了均匀的正负离子交替的层状结构，每层的厚度差别很小并且延续的区域较大，这种现象是pb理论捕捉不到的。而对于纯的emi-bf4，由于正负离子间的大小相差较大，在电极表面形成的层状结构不均匀且只有少数几层。如图3所示，加入尺寸较小的负离子(bf
4-)会减少电极表面的离子层，表面edl结构延伸的区域也会变小。
[0095]
从电容角度来说，电容主要是由电极表面的反离子层厚度(即有效edl厚度d
eff
) 和接触层的粒子数决定的，减小有效的edl厚度和增加表面反离子接触层都会提高电容。加入小的反离子，会减小电极与反离子接触层之间的间距，减小有效edl厚度，从而提高电容。
[0096]
根据不同链长的阳离子对电容的影响可以发现，刚加入小离子时，会减小有效 edl厚度，增加整个接触层的离子数，两个因素都导致了电容的增加。随着直径较小的bf4的进一步加入，有效edl厚度不变并且表面接触层中总的数密度下降导致了电容的下降。进一步比较，可以发现纯的emi-tfsi电解质(x＝0)时的有效edl 厚度比纯emi-bf4(x＝0)电解质大，纯的emi-tfsi在电极表面的反离子接触密度也低于纯emi-bf4电解质的值，这也给出了带正电电极表面纯emi-bf4(x＝1)的电容会比纯emi-tfsi(x＝0)高的原因。
[0097]
本实施例进一步分析带负电电极表面的edl结构，以解释为什么负极电极的电容也随着x变化。图6显示了负极表面的离子分布情况，与正极一样，混合物的加入会减少电极表面的离子层数；与正极不同的是，由于混合物中只有一种正离子，混合比例几乎不影响有效的edl厚度。决定负极电极电容的是接触密度，根据多聚离子液体作为双电层超级电容器电解液时的储能性能，可知混合物时的接触密度高于纯 emi-tfsi和纯emi-bf4，从而导致混合效应，有利于电容升高。图7是距离电极表面0.8nm内的反离子数目，电极表面电势相同，当部分tfsi离子被bf4离子取代时，电极表面的反离子聚集越多，电荷密度越高，积分电容也就越高。
[0098]
综上所述，本发明方法通过理论和实验研究了emi-tfsi/emi-bf4混合物电解液成分对碳电极表面积分电容及其edl结构的影响。由于排除体积效应减小和静电相互作用增强，添加较小的阴离子可以抑制交替分层结构。根据离子液体的实际参数，该理论预测了
rtil混合物的最佳组成，从而产生最大积分电容，这与实验观察结果相符。此外，预测的积分电容与实验测量的积分电容对rtil成分的依赖性之间有很好的一致性。该实施例主要集中在洋葱状碳电极附近的离子液体混合物模型系统上，但理论和实验程序可扩展到多孔碳电极rtil混合物的体系。
技术特征：1.一种利用混合电解质提高超级电容器电化学性能的方法，其特征在于，采用经典密度泛函理论研究rtil混合物在电极附近的edl性质，包括如下步骤：s1，选择模型及参数：利用原始模型表示离子液体，结合离子体积排斥以及静电关联作用，采用下式表示离子间相互作用：其中，r是离子之间的球心距，e是基本电荷，σ
i
和z
i
分别表示离子的直径和所带电荷，ε
r
表示相对介电常数，ε0表示真空介电常数；s2，确定离子直径及数密度：通过匹配所选择的离子液体中的分子体积和离子物种电荷来选择模型参数；整个工作过程中，阴离子和阳离子均有固定的价态，两种离子的直径分别可以估算，并根据直径确定混合物的总数密度，对整个电化学电池施加总电荷中性；s3，确定电极材料与离子间的作用力：其中，v代表作用力，z
i
表示离子所带电荷，e是基本电荷，q表示电极表面电荷密度，z是垂直于平板方向的距离，σ
i
表示离子直径；s4，给定温度和一组离子浓度下，cdft预测电极表面附近的离子分布：给定温度和体相离子浓度计算孔道内部的离子密度分布ρ
i
(z)：其中β＝1/k
b
t，k
b
是波尔兹曼常数，表示非均相过剩化学势，ψ(z)表示局部电势，可以从泊松方程得到：泊松方程方程的边界条件为：ψ(0)＝ψ0ψ(∞)＝0ψ0表示外界加在电极表面的电压；s5，计算表面电荷密度和积分电容得到离子分布和电势曲线后，计算表面电荷密度(q)和积分电容(c)：c＝q/(ψ-pzc)，其中，pzc表示零电荷的电势；s6，采用电化学工作站进行cv曲线的测试，通过cv曲线计算出超级电容器的电容：
其中，c表示电极电容，单位为f/g；i(t)dt是放电电流随时间的变化，单位为as；v为电化学窗口；m为单个电极的质量，单位为g。2.根据权利要求1所述的利用混合电解质提高超级电容器电化学性能的方法，其特征在于，还包括实验验证步骤，研究离子液体的混合效应对edl电容的影响，显示减小有效edl厚度以及增加表面反离子接触层均会提高电容。3.根据权利要求1所述的利用混合电解质提高超级电容器电化学性能的方法，其特征在于：其中，s1中，正负离子分别用不同大小的带电硬球表示，利用带电平面表示电极。4.如权利要求1所述的利用混合电解质提高超级电容器电化学性能的预测方法，其特征在于：其中，s2中，分别使用materials studio软件中的dmol模块优化的分子体积估算有效直径。5.如权利要求1所述的利用混合电解质提高超级电容器电化学性能的预测方法，其特征在于：其中，s3中，电极选择为洋葱炭材料，当直径大于10nm时，曲率的影响很小，当材料的平均孔径大于5nm时，孔径几乎对电化学性能没有影响。6.如权利要求1所述的利用混合电解质提高超级电容器电化学性能的预测方法，其特征在于：其中，s6中，利用vmp3 potentiostat/galvanostat型号的电化学工作站进行cv曲线的测试。7.如权利要求1所述的利用混合电解质提高超级电容器电化学性能的预测方法，其特征在于：其中，s2中，匹配选择的离子液体为emi-bf4和emi-tfsi的混合物，emi-bf4和emi-tfsi的混合比例为2:8。
技术总结本发明公开了利用混合电解质提高超级电容器电化学性能的方法，包括S1，选择模型与参数；S2，选取几种需要研究的离子液体，利用结构优化得出离子的直径，确定正离子或负离子的数密度；S3，确定电极材料与离子间的作用力；S4，使用CDFT计算离子分布；S5，基于离子分布，计算表面电荷密度和积分电容；S6，采用电化学工作站进行CV曲线的测试，通过CV曲线计算出超级电容器的电容；S7，通过理论模拟和实验验证RTIL混合物对超级电容器性能的影响。本发明由于排除体积效应减小和静电相互作用增强，添加较小的阴离子可以抑制交替分层结构。根据离子液体的实际参数，预测了RTIL混合物的最佳组成，从而产生最大积分电容，与实验观察结果相符。与实验观察结果相符。与实验观察结果相符。
技术研发人员：练成 牛彦普 程锦 刘洪来
受保护的技术使用者：华东理工大学
技术研发日：2022.07.26
技术公布日：2022/11/1
